Научный журнал
Современные наукоемкие технологии
ISSN 1812-7320
"Перечень" ВАК
ИФ РИНЦ = 0,940

КОНВЕКТИВНАЯ ФИЛЬТРАЦИЯ НАМАГНИЧИВАЮЩИХСЯ ЖИДКОСТЕЙ

Тактаров Н.Г.
Рассматривается вывод уравнений конвективного движения неравномерно нагретой намагничивающейся жидкости в немагнитной пористой среде – матрице под действием силы тяжести и неоднородного магнитного поля.
Предполагаем, что пористая матрица заполнена жидкостью целиком и статистически изотропна. Тепловым расширением матрицы по сравнению с расширением жидкости, приводящим к конвективному движению, и фазовым переходом, связанным с адсорбцией твердых частиц ферромагнетика из жидкости на поверхности пор и вызывающим изменение конфигурации матрицы, будем пренебрегать. Последнее требует специального рассмотрения.

Уравнения движения намагничивающихся жидкостей в пористых средах имеют вид [1]:

                                   (1)

Здесь εα- пористость матрицы; A, С, D, F1 и F2 - скаляры, характеризующие свойства среды; индексом a обозначены величины, относящиеся к жидкости; угловые скобки с индексом a означают локальное объемное усреднение по фазе a [2, З], а без индекса a - объемное усреднение по смеси (матрица + жидкость);ρc ,cc cc - плотность, теплоемкость, коэффициент теплопроводности и магнитная проницаемость смеси [1]; остальные обозначения общепринятые.

Усредненное по смеси магнитное поле  и индукция  находятся из усредненных по смеси уравнений Максвелла. Усредненная по объему, занятому жидкостью, намагниченность выражается через . Магнитная проницаемость смеси μc предполагается известной функцией от εα,<ρα>α , , .

Перейдем к определению усредненного по объему, занятому жидкостью, поля α>α, входящего в первое уравнение (1).

Усредняя по фазе α уравнение , будем иметь:

                 (2)

Здесь Vα - объем усреднения, занятый жидкостью; ∑αβ - поверхность раздела фаз α и β (индекс β относится к матрице) в объеме усреднения V;n¯α  - нормаль к ∑αβ, внешняя для фазы α; .

Поверхностный интеграл в формуле (2) отличен от нуля только в том случае, когда  и  т.е. когда векторные поля  и , а следовательно, и  и  неоднородны в пространстве. Таким образом, поверхностный интеграл должен быть функцией от , обращающейся в нуль вместе с аргументом.

Разлагая эту функцию в ряд, будем иметь:

Предполагая функции  и  медленно изменяющимися в объеме усреднения, будем отбрасывать все малые высших порядков в разложении. В случае изотропной пористой среды тензор cij должен быть изотропным. Единственным изотропным тензором второго ранга является произведение скаляра на единичный тензор δij [4]. С учетом этого обстоятельства уравнение (2) принимает вид%

                  (3)

Усредняя по фазе α уравнение , будем иметь:

       (4)

Здесь eijk - тензор Леви-Чивита.

Разлагая в формуле (4) поверхностный интеграл в ряд, аналогично находим:

Здесь тензор cijk также должен быть изотропным. Как известно [4],  cijk должен в этом случае равняться произведению скаляра на тензор eijk. Тогда формула (4) принимает вид . Отметим, что, когда поле  сильно изменяется в объеме усреднения, например вблизи проводников с током, проходящих в пористой среде, необходимо учитывать и следующие члены разложения.

Вводя потенциал поля  по формуле , уравнение (3) можно записать в виде:

Общее решение этого уравнения имеет вид:

Здесь ;n¯  - внешняя нормаль к объему V0, занятому пористой средой; ∑0 - поверхность этого объема; индекс 1 относится к пористой среде, 2 - к окружающему объему.

Отметим, что в случае, когда пористость матрицы мала, нахождение поля  существенно упрощается; тогда имеет место формула [1]:

                       (5)

Если среда находится в состоянии магнитного насыщения, а внешнее приложенное поле H¯0 достаточно велико, можно принять . Далее, при выводе уравнений конвекции, ограничимся этим наиболее важным для практики случаем. Вводя скорость фильтрации , коэффициент проницаемости  [5], опуская для краткости угловые скобки и ограничиваясь случаем медленных фильтрационных течений, уравнения системы (1) запишем в виде:

(6)

Во втором уравнении (6) пренебрегается вязкой диссипацией и магнитокалорическим эффектом. Отметим также, что слагаемое  в первом уравнении (6), соответствующее модели фильтрации Бринкмана [5], в случае медленных фильтрационных течений мало.

Применяя к системе (6) известную процедуру вывода уравнений конвекции [6, 7], будем иметь:

(7)

Здесь ; ; ; ; индексом нуль обозначены постоянные средние значения величин в состоянии механического равновесия, штрихом - отклонения от равновесия.

Далее ограничимся для определенности случаем, когда заданный градиент магнитного поля  вертикален (k¯ - единичный вектор оси z, направленной вверх). Взяв rot от обеих частей уравнения равновесия (7), когда u¯=0, с учетом уравнения теплопроводности находим, что, как и в обычной гидродинамике [б], необходимое условие равновесия имеет вид , где A = const.

Запишем уравнения (7) в безразмерном виде:

Здесь приняты следующие единицы измерения: длины - L - характерный размер задачи; скорости - ; времени - , температуры - AL; давления - ; ;  эффективное число Прандтля;Rmp  - число Рэлея, имеющее вид

Отметим, что отсутствие в уравнениях фильтрации, приведенных в монографии [6], скаляров, аналогичных скалярам F1 и F2 , связано с отбрасыванием поверхностных интегралов по межфазной поверхности ∑αβ в процессе усреднения уравнений гидродинамики.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

  1. Тактаров Н.Г. Движение намагничивающихся жидкостей в пористых средах //Магнитная гидродинамика. - 1980. - № 3. - С. 38 - 4 2.
  2. Gray W. G. A derivation of the equations for multi-phase transport. - Chem. Eng. Sci., 1975, vol. 30, p. 229 - 233.
  3. Gray W. G., O´Neill K. On the general equations for flow in porous media and their reduction to Darcy´s law. - Water Resources Research, 1976, vol. 12, N 2, p. 148 - 154.
  4. Джеффрис Г., Свирлс Б. Методы математической физики. Т. 1. М.: Мир, 1969. - 124 с.
  5. Коллинз Р. Течения жидкостей через пористые материалы. М.: Мир, 1964. - 352 с.
  6. Гершуни Г. 3., Жуховицкий Е. М. Конвективная устойчивость несжимаемой жидкости. М.: Наука, 1972. 392 с.
  7. Lalas D. P., Carmi S. Thermoconvective stability of ferrofluids. - Phys. Fluids, 1971, vol. 14, N 2.

Библиографическая ссылка

Тактаров Н.Г. КОНВЕКТИВНАЯ ФИЛЬТРАЦИЯ НАМАГНИЧИВАЮЩИХСЯ ЖИДКОСТЕЙ // Современные наукоемкие технологии. – 2006. – № 3. – С. 9-11;
URL: https://top-technologies.ru/ru/article/view?id=22536 (дата обращения: 28.03.2024).

Предлагаем вашему вниманию журналы, издающиеся в издательстве «Академия Естествознания»
(Высокий импакт-фактор РИНЦ, тематика журналов охватывает все научные направления)

«Фундаментальные исследования» список ВАК ИФ РИНЦ = 1,674